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柱形容器中理想流体双频驱动Faraday界面波的不稳定性被引量：1: 2013年; 在普遍的柱形容器中,利用分离变量法求解Laplace方程和线性化的边界条件,得到了包括表面张力影响的双频驱动Faraday界面波的振幅方程.利用双层单频黏性流体的阻尼系数对该振幅方程进行修正.然后利用多尺度时间展开法分析了新的振幅方程的不稳定性.通过方程求解,给出不同驱动频率、驱动振幅、相位差、表面张力所确定的不稳定性区域.; 刘全生菅永军长龙杨联贵

平行板微管道间Maxwell流体的周期电渗流动: 本文运用分离变量法求解了两平行板微管道中线性粘弹性流体的周期电渗流动,其中线性粘弹性流体的本构关系是由广义Maxwell模型描述的。将电渗力作为体力,解析求解了线性化的Poisson-Boltzmann方程,柯西动量方程...; 菅永军刘全生; 关键词：弛豫时间; 文献传递

平行板微管道间Maxwell流体的高Zeta势周期电渗流动被引量：4: 2012年; 本文研究了两平行板微管道中线性黏弹性流体的周期电渗流动,其中线性黏弹性流体的本构关系是由广义Maxwell模型描述的.将电渗力作为体力,解析求解了非线性的Poisson-Boltzmann(P-B)方程,柯西动量方程和广义Maxwell本构方程.通过数值计算,分析了无量纲壁面Zeta势Ψ_0、周期电渗流(electroosmotic flow,EOF)振荡雷诺数Re和无量纲弛豫时间λ_1ω对速度剖面的影响.结果表明:对给定的电动宽度K(表示微管道的特征尺度与双电层厚度的比值)、弛豫时间λ_1ω和振荡雷诺数Re,高Zeta势Ψ_0产生较大的EOF速度振幅,并且速度剖面的变化主要集中在双电层(electric double-layer,EDL)的狭窄的区域.此外,随着弛豫时间的增长流体的弹性显著增加,速度的变化可以延伸到整个流动的区域中.对给定的雷诺数Re,较长的弛豫时间λ_1ω导致EOF速度剖面较快的变化,且速度剖面的振幅逐渐增大.; 长龙菅永军

微平行管道内Jeffrey流体的非定常电渗流动被引量：5: 2013年; 研究了微平行管道内线性黏弹性流体的非定常电渗流动,其中线性黏弹性流体的本构关系是由Jeffrey流体模型来描述的.利用Laplace变换法,求解了线性化的Poisson-Boltzmann方程、非定常的柯西动量方程和Jeffrey流体本构方程,给出了黏弹性Jeffrey流体电渗速度的解析表达式,分析了无量纲弛豫时间λ1和滞后时间λ2对速度剖面的影响.发现滞后时间为零时,弛豫时间越小,速度剖面图越接近牛顿流体的速度剖面图;随着弛豫时间和滞后时间的增加,速度振幅也变得越来越大,随着时间的增加,速度逐渐趋于恒定.; 刘全生杨联贵苏洁; 关键词：双电层

平行板微管道间Maxwell流体的周期电渗流动: 本文运用分离变量法求解了两平行板微管道中线性粘弹性流体的周期电渗流动,其中线性粘弹性流体的本构关系是由广义Maxwell模型描述的。将电渗力作为体力,解析求解了线性化的Poisson-Boltzmann方程,柯西动量方程...; 菅永军刘全生; 关键词：弛豫时间

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内蒙古自治区自然科学基金(2010BS0107)