国家自然科学基金(10664003)
- 作品数：37 被引量：38H指数：3
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- Rb（5DJ）-He,Ne的精细结构能量转移
- 利用脉冲激光778nm线双光子激发Rb（5S）到Rb（5D）态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测量了Rb（5DJ）态与He、Ne碰撞的精细结构转移截面和碰撞猝灭截面.在不同的He和Ne密度下,分别测量了5D5/2...
- 许瑾戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱碰撞能量转移截面
- 文献传递
- Li(2P)+H_2→LiH+H反应转动分辨截面的测定被引量：1
- 2010年
- 利用光学吸收技术,测定了Li(2P)+H→LiH+H的反应截面.仅在LiH基态的ν=0能级才发现有布居.通过吸收谱的测量,确定LiH(0,J)的转动态分布.由速率方程分析得到反应截面σ(J),总的反应截面为所有σ(J)之和,结果是(0.4±0.19)×10-16cm2.LiH(0,J)的分布接近统计分布,转动线吸收强度除以2J+1的对数与J(J+1)成线性关系,由斜率给出转动温度为(1529±0.05)K.观察结果给出了以下的结论:直线反应碰撞机制不适用于Li+H2系统,而插入式的反应机制适用于该系统.
- 王雪燕王大贵周冬冬穆尼赛戴康沈异凡
- 关键词：激光化学
- Rb_2分子激发态与基态原子碰撞能量转移
- 2010年
- 脉冲激光667nm线激发Rb2基态到低激发态B1Πu态,研究Rb2(B1Πu)+Rb→Rb2(X1Σ+g)+Rb(5PJ)的碰撞转移过程.测量不同Rb密度下B1Πu的时间分辨荧光强度,它是一指数衰减函数,取其光强对数描绘得到B1Πu的有效寿命τ3为23.5ns(温度为545K时的寿命).从描绘出的有效寿命倒数与Rb原子的粒子数密度的关系直线的斜率得出B1Πu态总的碰撞猝灭截面为σ3=(4.33±0.14)×10-15cm2.测量Rb2的B1Πu→X1Σ+g在不同Rb密度下的时间分辨和时间积分荧光强度,得到Rb2(B1Πu)+Rb→Rb2(X1Σ+g)+Rb(5P1/2)的碰撞截面σ31=(2.86±0.13)×10-16cm2,Rb2(B1Πu)+Rb→Rb2(X1Σ+g)+Rb(5P3/2)的碰撞截面为σ32=(8.30±0.38)×10-16cm2.
- 李鹏王雪燕周冬冬王倩戴康沈异凡
- 关键词：碰撞能量转移碰撞截面
- 激光激发Rb2预解离率的实验研究
- 脉冲激光激发纯铷系统,激光频率ν调离Rb（5S1/2）→Rb（5pJ）共振频率νres为△,△=ν-νres,研究光学碰撞Rb（5S1/2）+hν→Rb5PJ的转移过程。激光激发铷分子态,其激发态解离到5P1/2或5P3...
- 刘玉娜李琳戴康沈异凡
- 关键词：光学碰撞速率方程
- 文献传递
- Rb-H_2混合蒸气中5S_(1/2)→5P_(3/2)激光激发的速度选择布居与饱和效应被引量：1
- 2008年
- 利用一步激发的饱和吸收光谱技术测量了激发态Rb(5P_(3/2))态的原子密度,室温下的Rb-H_2混合蒸气被780nm激光激发,在激光线宽远小于Doppler线宽条件下,在激光功率40μW至5mW的范围内,测量了吸收系数,得到了5P_(3/2)态的速度选择布居数密度。通过Rb空心阴极灯发出的5D→5P_(3/2)窄谱线的吸收测量,也可以测得5P_(3/2)态的原子密度,二种测量方法所得结果符合得很好。当氢气压为100 Pa时,约8%基态原子被单模半导体激光器激发到5P_(3/2)态。
- 李琳辛璟焘刘静戴康沈异凡
- 关键词：光谱学
- Rb+(Ar,N_2)混合蒸气中5P_(3/2)能级有效辐射率的计算和测量被引量：6
- 2008年
- 计算和测量了Rb+(Ar,N2)混合蒸气中Rb(5P3/2)共振能级的有效辐射率。使用单模半导体激光器(抽运激光)将Rb原子激发至5P3/2态,另一调谐到5P3/2→7S1/2的单模激光束(检测激光)与抽运光束反平行通过样品池,并在池的径向平行移动,通过检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在,有效辐射率为自然辐射率与透射因子(发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率)的乘积。5P3/2原子密度及其空间分布结合5P3/2←5S1/2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子,从而得到了不同Ar或N2气压下,RbD2线的有效辐射率。对5P3/2-Ar系统,在不同气压下测得的D2线强度比值与有效辐射率计算值的比值相符。对于5P3/2-N2系统,研究了电子态向振动态的碰撞转移,得到了转移截面。
- 陈洁白振岙赵亿坤戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱
- Cs-He混合蒸气中的辐射陷获效应和6P3／2能级有效辐射率的测量被引量：2
- 2008年
- 测量了Cs-He混合蒸气中Cs（6P3／2）共振能级的有效辐射率，圆柱形样品池充入金属Cs和气压PHe为0-500Pa的He，样品池温度控制在330-370K之间，在池中产生10^12～10^13 cm^-3。的Cs原子密度，使用单模半导体激光器（泵浦激光）将cs原子激发至6P3／2态，另一调谐到6P3／2→8S1／2的单模激光束（检测激光）与泵浦束反平行通过样品池，并在池的直径方向平行移动，通过对检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在，有效辐射率是自然辐射率与透射因子（发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率，它与吸收截面及激发态原子密度和空间分布有关）的乘积。由6P3／2原子密度及其空间分布结合6P3/2←6S1／2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子，从而得到了不同He气压下，Cs D2线的有效辐射率。从6P3／26→S1/2跃迁线强度I852的测量，得到的不同He气压下有效辐射率的比值与理论计算得到的比值相符。
- 沈晓燕戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱
- Rb(7S-5D)-H_2,He能量转移截面与温度的关系
- 2009年
- 脉冲激光双光子激发Rb(5S)态到Rb(5D)或Rb(7S)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法测量了Rb(7S-5D)-H2,He碰撞能量转移截面与池温的关系。利用三能级模型的速率方程分析。通过测量在不同H2或He密度下的直接荧光与转移荧光的时间积分强度比,在353～493K温度范围内得到了Rb(7S-5D)-H2,He的反应与非反应碰撞能量转移截面。对于Rb(7S)+H2→Rb(5D)+H2,其转移截面随温度的增加而减小,而其逆过程的转移截面则随温度的增加而增加。对于与He的碰撞,在不同温度下7S-5D的转移截面均符合细致平衡原理,7S,5D态与H2的碰撞速率系数是反应与非反应速率系数之和,利用实验数据可以分别确定反应与非反应截面,7S态的平均反应截面与5D态平均反应截面之比约为1.5。Rb(7S)与H2的反应活动性大于Rb(5D)。
- 王君王敏戴康王倩沈异凡
- 关键词：激光光谱碰撞能量转移截面RBH2
- Cs_2(B^1Π_u)态与基态Cs原子间的碰撞激发转移
- 2009年
- 在Cs2密度约为2×1013cm-3的纯Cs样品池中,脉冲激光激发Cs2(X1Σg+)至B1Πu态,利用原子和分子荧光光谱方法研究了Cs2(B1Πu)+Cs(6S)的碰撞激发转移过程。用736nm激发Cs2到B1Πu(v<10),这时预解离不发生。由B1Πu→X1Σg+时间分辨跃迁信号得到B1Πu态的辐射寿命为(35±7)ns,B1Πu态与Cs原子碰撞转移总截面为(4.0±0.5)×10-14cm2。用705nm激发至B1Πu(v>30)态,这时发生预解离,在不同的Cs密度下,测量了I(D1),I(D2)和分子带的时间积分荧光的相对强度,得到了预解离率为(4.3±1.7)×106s-1(对预解离到6P3/2)和(4.7±1.9)×106s-1(对预解离至6P1/2);碰撞转移截面为(0.45±0.18)×10-14cm2(对转移到6P1/2)和(4.3±1.7)×10-14cm2(对转移到6P3/2)。结果表明,如果B1Πu(v)是束缚的,6P原子由碰撞转移产生;如果B1Πu(v)是预解离的,则6P原子由预解离和碰撞转移产生。
- 王敏周冬冬王雪燕穆尼赛.努戴康王倩沈异凡
- 关键词：碰撞能量转移预解离CS2
- K(6S)+H_2→K(4D)+H_2的碰撞能量转移被引量：1
- 2009年
- 激光双光子激发K原子至6S或4D态，测量了K（6S，4D）与H2的碰撞转移截面。池温在413K，H2气压在4～40Pa范围内，K（6S，4D）-K的碰撞效应呵略去。在激发6S态的情况下，记录6S一4P时间分辨荧光信号，从荧光强度的对数描绘出的直线斜率得到6S态的有效寿命，而4D态的布居随Hz的增加而增加，因此引起4D一4P跃迁谱线的增强。在激发4D态的情况下，采用类似方法得到4D态的有效寿命，由SternVolmer方程，测得6s和4D态的辐射寿命分别为（97±15）ns和（300±45）ns。激发态K原子总的碰撞去布居截面为（1．6±0．3）×10^-14cm2（对6S态）和（40±6）×10^-16cm2（对4D态）。该总截面中包含向K原子激发态的非反应碰撞转移截面以及与H2反应生成KH的反应截面。激发6S态，测量4D→4P的时间积分荧光强度随H2气压的变化，得到6S→4D的碰撞转移截面为（1．4±0．3）×10^-14cm2。由此得到结论：K（6S）态主要是通过物理猝灭到K（4D）态，虽然在K（6S）＋H2的碰撞中，观察到了由于化学反应生成的KH的存在。
- 王倩李鹏戴康沈异凡
- 关键词：时间分辨光谱截面H2
