公共文化服务平台

共 5 条记录，以下是 1-5

全选清除导出

排序方式：

深过冷合金中的耗散结构及对凝固组织的影响被引量：8: 2003年; 在深过冷Pd_(82)Si_(18)熔体中发现一种液相调幅状的自组织结构。运用Pringogine的耗散结构理论,分析了在远离平衡态,深过冷熔体产生自组织的原因及其过程。分析表明,过冷度可以表示非平衡态过程对平衡态过程的偏离程度,熔体随过冷度的变化而产生的热力学涨落,以及其产生的非线性效应是深过冷熔体产生自组织的重要原因。; 蒲健王敬丰肖建中甘章华易回阳崔崑; 关键词：凝固组织热力学过冷度

大块金属玻璃Zr_(41)Ti_(14)Cu_(12.5)Ni_(10)Be_(22.5)的流变行为研究被引量：2: 2004年; 采用静态拉伸方法在连续升温条件下动态地测量了大块金属玻璃Zr4 1 Ti1 4Cu1 2 5Ni1 0 Be2 2 5(Vit1 )的黏度随温度的变化关系 .在应变速率与温度的关系曲线中 ,观测到了与玻璃转变和晶化过程相联系的多个应变速率峰 .在玻璃转变温度Tg 以上 ,大块金属玻璃Zr4 1 Ti1 4Cu1 2 5Ni1 0 Be2 2 5的过冷液体呈现Newton流体特征 ,其黏度与温度的关系符合Vogel Fulcher Tammann (VFT)关系式 ,拟合得到脆度D =36 ,VFT温度T0 =31 9K ,脆度参数m =30 ,这说明Zr4 1 Ti1 4Cu1 2 5Ni1 0 Be2 2 5的过冷液体是一种类似于硅酸盐类的“强”液体 .在玻璃转变温度Tg 以下 ,粘度与温度的关系偏离VFT关系 ,从结构弛豫的观点出发。; 王敬丰柳林蒲健肖建中; 关键词：大块金属玻璃应变速率剪切黏度自由体积

Ti和Si在Zr_(55)Cu_(30)Al_(10)Ni_5大块金属玻璃中的原子扩散行为被引量：1: 2008年; 采用二次离子质谱仪(SIMS)研究了Ti和Si原子在Zr55Cu30Al10Ni5大块金属玻璃(BMG)中的扩散行为,发现在玻璃转变温度Tg上下,其扩散系数的温度关系均分别符合同一Arrhenius关系式,表明玻璃转变并未引起扩散机制的变化。而且小原子Si比大原子Ti的扩散系数高约0.5～1个数量级,但其扩散激活能Q却相差不多,这是由于Si原子虽然原子半径较小,但它作为非金属元素与基材中的金属原子结合力较强,从而使得扩散激活能也较大。; 王敬丰柳林; 关键词：大块金属玻璃原子扩散

块体非晶合金Zr_(55)Cu_(30)Al_(10)Ni_5结构弛豫的研究被引量：7: 2005年; 应用同步辐射小角x射线散射和差示扫描量热分析对块体非晶合金Zr55Cu30 Al1 0 Ni5结构弛豫进行了研究 .实验结果表明 :经 340℃、不同时间退火后的非晶内部的电子密度涨落随退火时间的延长先增大而后减小 ;玻璃转变温度附近焓弛豫峰的表观激活能则随退火时间的延长先减小而后增大 .结果反映了随退火时间的延长 ,块体非晶合金内部类液体区不断减少及类固体区不断增加的过程 .; 柳义吴志方柳林张涛; 关键词：块体非晶合金结构弛豫电子密度

大块金属玻璃Pd_(40)Ni_(10)Cu_(30)P_(20)结构弛豫的研究被引量：11: 2005年; 采用差示扫描量热仪(DSC)研究了大块金属玻璃Pd40Ni10Cu30P20的结构弛豫。结果表明金属玻璃Pd40Ni10Cu30P20的结构驰豫可分为2个阶段:在400K～520K的温度范围,样品发生的是低温结构弛豫,所伴随的结构变化是局域的和短程的,自由体积没有发生明显湮灭,所以样品的密度变化不大。而在520K～玻璃转变温度Tg的温度范围,样品发生的是高温结构弛豫,在这一过程中发生原子的中长程扩散,部分自由体积通过样品表面发生湮灭,因而导致样品的密度显著增加。实验还表明,在Tg以下进行预退火处理使得大块金属玻璃Pd40Ni10Cu30P20的玻璃转变激活能明显降低,但对后续的晶化过程的影响不大。; 王敬丰柳林邹辉蒲健肖建中; 关键词：大块金属玻璃结构弛豫玻璃转变激活能

全选清除导出

共1页<1>

国家自然科学基金(50171028)