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液晶中聚合物网络的形貌研究被引量：12: 2003年; 研究了混合到液晶材料中的双官能丙烯单体材料,在紫外光作用下发生交连聚合形成的聚合物网络的织构。采用二甲基丙烯酸乙二醇酯为预聚物单体,选择E70A向列液晶材料,混合以后注入两片经过平行取向的玻璃基板之间,在紫外光下聚合,形成了与液晶取向方向一致的聚合物网络。介绍了样品的制备过程,以及偏光显微照片和扫描电镜照片,并对结果进行了分析。; 杨文君黄子强夏都灵; 关键词：液晶聚合物网络形貌紫外光

一种简便的测量薄透明体折射率的方法被引量：5: 2006年; 提出了一种比较巧而简便的测量薄透明体的折射率的方法,即利用同一个楔形盒装入两种样品,一为待测样品,另一为易测折射率的透明液体参照物,将楔形盒置于迈克尔逊干涉仪光路中。利用对比,可较大地简化步骤,减少烦杂计算,从而较快地得到良好结果。用此方法测量了某聚合物分散液晶的折射率,与用其他方法得到的结果相符。实验表明该方法有便于操作、成本低、效率高等优点,对薄透明体或其他材料的折射率测量具有一定的参考实用价值。; 曾勃黄子强孙久勋; 关键词：折射率迈克尔逊干涉仪

液晶盒厚度的反射光谱拟合法测量(英文)被引量：1: 2007年; 介绍了一种测量液晶盒厚度的新型光学方法——反射光谱拟合法。理论上,液晶盒的反射光谱呈正弦曲线,且曲线取极值时对应入射光波长大小值取决于所用液晶盒的厚度。反之亦然,当得知液晶空盒的反射光谱时,可以根据曲线取极值时入射光波长的值来获得待测液晶盒的厚度。软件用来搜索与实验测试数据相互吻合的液晶盒厚度。该技术以白光作为液晶盒的前端光源,且白光入射角为0°。结果表明,该方法测量范围5 ～30μm,测量重复误差0 .1μm以下。实验中,光纤光谱仪用来测试反射光谱,并通过USB接口将其传输到计算机。该方法的优点是它可以在0 .1 s内测试液晶盒表面任意点处的厚度,有较强的使用价值。; 康桂珍黄子强; 关键词：液晶盒反射光谱

纳米粒网络对于手性液晶反射光谱的展宽效应被引量：11: 2006年; 依据分子呈螺旋型排列的介质的电磁场解计算了给定厚度的手性液晶的光谱反射率与其双折射的关系,依据布拉格反射的干涉条件计算了斜入射光的布拉格反射光谱的蓝移。从中发现:(1)若液晶的双折射大于0.2,液晶层的厚度达到3μm就可使反射率高于90%;(2)若要以液晶的平面态实现整个光谱范围的布拉格反射,液晶的双折射应当达到0.6以上;(3)入射角达到60°时手性液晶的反射光谱蓝移可达到100nm。然而,商品手性液晶的双折射只有0.2左右,为了将这样的手性液晶用于在整个可见光谱反射的显示器件,就需要在液晶中引入聚合物网络,并在玻璃基片表面实现聚合物的凹凸结构。网络的作用是要在液晶层中建立随机分布的分子锚定机制,使手性液晶的螺距随位置而变化,从而展宽其布拉格反射谱。基片表面的凹凸结构用于诱导液晶螺旋轴的斜向随机分布,以利用倾斜螺旋结构布拉格反射的蓝移现象,进一步展宽布拉格反射谱。实验证明,在液晶中引入聚合物网络和表面的凹凸结构以后,手性液晶的布拉格反射区间由原来的80nm增加到120nm以上,对比度达到4∶1左右。; 黄子强杨文君王继岷; 关键词：手性液晶反射光谱

激励态向列微滴散射理论的修正及其参量拟合被引量：5: 2005年; 用反常衍射(ADA)理论与实验数据优化拟合方法分析了聚合物分散液晶(PDLC)微滴在633nm激光照射下的散射特性与微滴尺寸、聚合物折射率的关系。在聚合物分散液晶中除了液晶微滴本身的散射以外,还有例如界面散射、杂质散射、材料折射率不均匀等附加散射因子,考虑这些因素以后对反常衍射散射理论进行了修正,提出用参量拟合来测量聚合物分散液晶中聚合物折射率、微滴半径以及液晶体积百分数等参量的方法。测量了微滴的直径在2μm左右聚合物分散液晶的参量。结果表明,对聚合物分散液晶聚合物折射率的误差在5%以内,而对液晶体积分数的测试误差较大,达到10%左右。; 黄子强杨文君曾勃夏都灵; 关键词：液晶物理光散射聚合物分散液晶

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