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马平: 作品数：53 被引量：159H指数：8; 供职机构：中国空气动力研究与发展中心更多>>; 发文基金：国家自然科学基金国家重点基础研究发展计划国防科技技术预先研究基金更多>>; 相关领域：理学电子电信航空宇航科学技术机械工程更多>>

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高超声速球模型及其尾迹电磁散射试验研究被引量：6: 2008年; 介绍了利用X、Ka波段雷达系统在中国空气动力研究与发展中心超高速所弹道靶上测量≠10mm的非烧蚀钢球模型和∮10mm烧蚀铝球模型、铜球模型及其尾迹的雷达散射截面（RCS）。模型速度大于5km／s，飞行环境压力为3173～11219Pa，雷达测量方式为X波段单站，Ka波段双站。试验时，模型飞过天线波束区时，雷达系统测量模型及尾迹X、Ka波段的近场雷达电磁散射特性。经过近远场变换，利用“距离一多普勒”的ISAR成像原理对模型及其尾迹进行一维距离成像，得出总体RCS和沿模型及尾迹沿飞行轴线的分布RCS和一维距离像。试验结果表明：在本文试验条件下，钢球模型、铝球模型和铜球模型本体RCS均大于尾迹的RCS；在相同飞行速度和环境压力条件下，铝球和铜球的尾迹RCS均远大于钢球的尾迹RCS。; 曾学军马平部绍清柳森石安华于哲峰; 关键词：弹道靶球模型电磁散射 RCS测量

微波在薄层等离子体中传输效应研究被引量：6: 2013年; 为了准确预测再入飞行过程中等离子体对微波传输特性的影响,采用WKB方法、FDTD方法、平面波理论和薄层等离子体理论4种方法,结合粉末激波管上开展的试验研究了X波段和Ka波段微波在薄层等离子体中的传输效应。对于X波段,试验时激波马赫数为9.6、10.7和10.5;对于Ka波段,试验时激波马赫数为10.5。通过对比与分析获得的主要结论有:当等离子体厚度和入射波波长相近时,薄层等离子体理论计算结果比其它三种方法的计算结果更接近于试验结果;在碰撞频率接近并且电子密度小于临界电子密度的条件下,Ka波段微波信号穿过相同厚度的等离子体比X波段微波信号衰减小得多,具有更强的穿透性;如果等离子体碰撞频率和微波入射频率相同,随着电子密度的增加,微波信号穿过相同厚度的等离子体时衰减变大;当碰撞频率和入射波频率差不多时,共振吸收导致衰减达到最大值。; 于哲峰马平张志成梁世昌石安华黄洁; 关键词：薄层等离子体 FDTD方法 WKB方法

非均匀等离子体包覆平板模型微波反射功率测量与分析: 2006年; 介绍了等离子体隐身技术的原理性试验。在大气环境中利用已有的微型固体火箭发动机作为等离子体发生器进行试验,控制发动机喷流流场中的电子密度分布,采用微波反射仪测量金属平板在有无以及不同电子密度喷流包覆情况下的微波反射功率。试验结果表明,峰值电子密度为1011 e/cm3的非均匀等离子体对9.5GHz的微波具有明显的吸收作用,并且试验结果和数值计算结果吻合较好。通过试验,验证了等离子体隐身的特性,为下一步开展等离子体隐身研究打下基础。; 马平曾学军马晓宇白智勇黄训铭; 关键词：等离子体减缩隐身

超高速目标及其绕流场雷达散射模拟与分析被引量：4: 2013年; 超高速目标再入大气层或在临近空间飞行时,空气电离形成的等离子体鞘对超高速目标的雷达散射特性产生很大的影响.为了研究影响规律,采用并行时域有限差分方法(Finite-Difference Time-Domain,FDTD)计算和分析了超高速目标及其绕流场的雷达散射截面(Rodar Cross Section,RCS).将计算结果和中国空气动力研究与发展中心气动物理靶试验测量结果进行了对比,并模拟了典型飞行状态下绕流场对实际再入超高速目标RCS的影响.由分析结果可知:FDTD数值模拟结果和气动物理靶试验测量结果一致,雷达入射角小角度偏离对RCS会产生明显影响;在典型飞行状态下绕流场对实际再入超高速目标RCS的影响与入射波频率、角度以及雷达制式等有关.在有些角度,等离子体流场可以显著地减小飞行器的RCS.; 于哲峰梁世昌部绍清石安华马平黄洁刘佳琪; 关键词：超高速流场时域有限差分雷达散射

高超声速类HTV2模型全目标电磁散射特性实验研究被引量：2: 2022年; 针对临近空间高超声速飞行器目标探测与识别研究的需求,开展了高超声速飞行器非均匀等离子体电磁散射特性模拟测量研究.利用弹道靶设备发射高超声速类HTV2模型形成模拟的超高速复杂外形目标,弹道靶高精度阴影成像系统和雷达测量系统分别测量高超声速类HTV2模型姿态、全目标C波段/X波段电磁散射特性,获得了不同实验条件下模型全目标雷达散射截面积(RCS)等实验数据.研究结果表明:在不同实验状态下,包覆等离子体鞘套的高超声速类HTV2模型同一测量波段的RCS差别超过1个数量级,模型姿态角对包覆等离子体鞘套的高超声速类HTV2模型RCS影响较大,最大相差1个多数量级;在给定的实验条件下,模型尾迹C波段RCS远小于包覆等离子体鞘套的模型RCS,模型尾迹X波段RCS显著增强;高超声速类HTV2模型全目标C波段电磁散射能量主要分布在模型及其绕流区域, X波段电磁散射能量主要分布在模型及其绕流区域和等离子体尾迹区域.根据弹道靶实验条件,开展了包覆等离子体鞘套的高超声速类HTV2模型电磁散射特性数值仿真,仿真结果与实验结果之间的最大误差小于4 d B,验证了本文提出的非均匀等离子体包覆目标电磁散射特性建模方法的有效性.; 马平韩一平张宁田得阳石安华宋强; 关键词：高超声速弹道靶

一种热透波材料电性能的实时测试装置及方法: 本发明实施例涉及一种热透波材料电性能的实时测试装置及方法。该装置中，时域脉冲产生器用于以预设的频率持续产生时域脉冲信号，并将时域脉冲信号传输至发射天线；发射天线用于接收时域脉冲信号，并根据接收到的时域脉冲信号向待测试的热...; 陈竞于哲峰郭立新胡明伟黄雪刚马平罗庆杨鹰李松

电磁波在等离子体高温气体中传输特性实验研究被引量：26: 2010年; 针对高超声速飞行器头身部形成的等离子体鞘套对通信的影响,在中国空气动力研究与发展中心的粉末激波管上开展了电磁波在等离子体高温气体中传输特性的实验研究。实验中获得了等离子体气体中的电磁波透射率、电子密度和碰撞频率。实验结果表明:X波段和Ka波段电磁波在高激波马赫数Mas=16.1、1区气体压力P1=1200Pa的激波管实验状态下产生的厚度80mm等离子体高温气体中能量衰减大于30dB,难以传输;X和Ka波段电磁波在激波马赫数Mas=15.9、1区气体压力P1=80Pa的激波管实验状态下产生的厚度80mm等离子体高温气体中能量衰减大于30dB,难以传输;X波段和Ka波段电磁波在激波马赫数Mas=10.1、1区气体压力P1=80Pa的激波管实验状态下产生的高温等离子气体中平均传输损耗较小,可以进行有效传输;Ka波段电磁波在激波马赫数Mas=8.9、1区气体压力P1=1200Pa的激波管实验状态下产生的厚度80mm等离子体气体中平均传输损耗小于1dB,可以进行有效传输。实验得到的等离子体高温气体中的电磁波透射率、电子密度和碰撞频率与理论计算值基本一致。; 马平曾学军石安华部绍清于哲峰; 关键词：高温气体电磁波传输特性电子密度

再入体缩比模型湍流等离子体电磁散射特性测量被引量：7: 2015年; 介绍了在弹道靶上利用二级轻气炮发射再入体缩比模型开展湍流等离子体电磁散射特性模拟试验方法、湍流等离子体的雷达散射截面积（RCS）测量方法.给出了模型尾迹湍流等离子体的电磁散射特性测量典型试验结果,对获得的试验结果进行了分析,并与一阶畸变波Born方法计算结果进行了比较.结果表明：合理选择缩比模型发射速度和飞行环境压力,在弹道靶上能够模拟产生湍流等离子体;利用激光阴影成像技术获得的锥模型尾迹流场图像证实了尾迹转捩的出现及其湍流形成;在给定的试验条件下,锥模型及其绕流RCS测量值比其尾迹RCS测量值高3个数量级,比背景散射电平高0.5～2.5个数量级,且信号没有周期性,幅度脉动范围为1～15dB,频率脉动范围0.4～40kHz;锥模型湍流尾迹RCS的脉动可能是尾迹电子密度的脉动引起的;单站X波段雷达系统测量的锥模型尾迹亚密湍流等离子体的散射信号测量值与计算结果变化规律一致;弹道靶RCS测量技术可用于再入体缩比模型湍流等离子体电磁散射特性研究,为开展相关研究提供了一种有效的地面模拟实验研究途径.; 马平石安华杨益兼于哲峰部绍清黄洁; 关键词：缩比模型湍流等离子体电磁散射

气动电磁学概念探讨及若干研究进展介绍被引量：1: 2018年; 目前国内外一些热点研究方向,如再入/临近空间高超声速飞行器电磁散射特性、通信中断、气动隐身一体化、等离子体隐身、等离子体流动控制和电磁推进研究,既涉及到空气动力学又涉及到电磁学,形成气动电磁学这一交叉领域。本文从概念定义、典型应用领域、主要机理问题、试验设备和测量仪器等方面对气动电磁学进行了探讨。建议在基础理论、数值模拟、试验设备与测试技术等方面加大气动电磁学研究力度,促进气动电磁学在航空航天领域的应用。; 于哲峰孙良奎马平梁世昌张志成黄洁; 关键词：通信中断等离子体隐身等离子体流动控制电磁推进

基于同一探测器的多光谱辐射同时成像的成像装置及方法: 本发明涉及一种基于同一探测器的多光谱辐射同时成像的成像装置及方法，所述成像装置包括：四个切边成像透镜和四个滤光片；所述滤光片用于将目标辐射分为不同波段分别透射到对应的所述切边成像透镜；所述切边成像透镜用于将不同波段的目标...; 石安华杜雪飞马兆侠梁世昌张宁柳森马平; 文献传递

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