陈永庄
- 作品数：39 被引量：97H指数：9
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- 相关领域：理学机械工程文化科学一般工业技术更多>>
- 一种新型的四态叠加模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性的数值分析被引量：1
- 2003年
- 根据量子力学中的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成了特殊的四态叠加多模叠加态光场 ,运用多模压缩态理论得到了的等N次幂Y压缩的一般理论结果,通过对这一理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N,腔模总数q,各模相干态的平均光子数Rj2,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模r0、re等参量的取值满足一定的条件时态 可呈现:a.等幂次N-Y最小测不准态;b.“半相干态效应”;c.半压缩效应;d.第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩.
- 陈永庄李英刘宝盈
- 关键词：量子力学多模叠加态光场四态叠加
- 两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩被引量：17
- 2000年
- 利用新近建立的多模压缩态理论，详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场及多模复共轭虚奇相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态光场的广义非线性等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性，结果发现：１）当 ｑ· Ｎ为偶数时，且 ｑ· Ｎ＝４ｍ－２（ｍ＝１，２，３，… ）时，在一定的限定条件下，态的第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，其压缩情况与两不同奇相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同，存在“部分压缩简并”现象，在另外一些限定条件下，态的第一正交分量处于等阶Ｎ－Ｈ最小测不准态的同时，其第二正交分量则既不呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，也不处于等阶 Ｎ－Ｈ最小测不准态而使态。呈现“半相干态”效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时，在一定的不同限定条件下，态的两正交分量可分别呈现出等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系．
- 刘宝盈陈永庄许定国张继良杨志勇
- 关键词：四态叠加奇相干态多模叠加态光场多模压缩态等阶N次方H压缩
- 领头项相干态的量子相位密度分布被引量：2
- 2006年
- 依据Pegg D T.and B arnett SM.等人提出的表征量子光场的量子相位分布密度的方法,研究了领头相干态的量子相位分布,并与相干态和Fock态的量子相位密度分布特征相比较,分析了领头项相干态量子光场的量子相位密度分布特征.
- 陈永庄李英张继良高荣发刘宝盈
- 关键词：相干态FOCK态
- Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压缩特性的影响
- 2003年
- 利用多模压缩态理论,研究了在Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压缩特性的影响,结果发现;1)当压缩阶数N为偶数时,多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地处于等幂次N-Y最小测不准态;2)当压缩阶数N为奇数时,多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地呈现等幂次N次方Y压缩效应.
- 陈永庄刘宝盈杨志勇
- 关键词：KERR介质自相位调制量子态量子光学
- 经典量子态之间的相似特性被引量：1
- 2003年
- 根据LudwigKnoll等人对两个量子态之间的距离函数的定义,得到了两个任意相干态,真空态与相干态之间的距离函数的一般表达式D(ρ1,ρ2).依据D(ρ1,ρ2)详细讨论了它们之间的相似特性及与其内禀参数之间的关系,结果发现态|β1〉和|β2〉的相似程度不但与每个相干态在复空间平移的距离有关,而且与两个相干态相的初始相位差Δθ相关.在一定条件下随着Δθ的变化呈现周期性变化;只有在平移距离很小时相干态与真空态相似.
- 李英陈永庄高荣发
- 关键词：量子态距离函数真空态
- 两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩被引量：9
- 2001年
- 本文构造了由两不同奇相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o , 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ(4 )o , 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现由多模奇相干态 |ψ,o〉q和多模虚奇相干态 |ψ(2 )i ,o〉q这两者线性叠加所组成的新量子光场态、|ψ(4 )o , 〉q是一种典型的非经典光场 .1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积 q·N为偶数、且 q N=4m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q恒处于等阶 N-H最小测不准态 ,与其它参量的取值无关 ;2 )当 q N为偶数、且 q N=4m-2 ( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,( i)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,其两正交分量的压缩特性呈现周期性变化的、互补对称关系 ;( ii)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现“半相干态”效应 .3 )当 q N为奇数时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q始终不呈现等阶N次方 H压缩效应 ,也不处于等阶 N-H最小测不准态 ,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应 .
- 刘宝盈许定国陈永庄杨志勇
- 关键词：四态叠加多模叠加态光场等阶N次方H压缩量子光学
- 介质中多模泛函叠加态光场广义电场的高次和压缩
- 2008年
- 目的研究介质中任意非对称四态叠加多模泛函叠加态光场广义电场分量的高次和压缩特性.方法全量子多模高次压缩态理论分析.结果在一些特定的条件下,介质中多模泛函叠加态光场的广义电场分量可呈现出高次和压缩效应.结论介质中多模泛函叠加态光场的广义电场分量所呈现的高次和压缩现象的压缩幅度分别与压缩幂次数、各单模相干态光场的强度以及介质的增益或者吸收系数等非线性相关.
- 韩小卫陈永庄高荣发刘宝盈雷建平
- 关键词：量子光学介质多模泛函叠加态光场广义电场高次和压缩
- 由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩被引量：3
- 2002年
- 用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应.
- 李英陈永庄刘宝盈杨志勇许定国
- 关键词：相干态压缩简并量子光学
- 强度高斯分布对多模偶相干态高次振幅压缩特性的影响被引量：1
- 2005年
- 利用多模压缩态理论,研究了多模泛函偶相干态的等幂次振幅压缩特性,结果发现:当压缩次数为奇数时,两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次振幅压缩效应,其压缩程度、压缩深度及压缩幅度与压缩次数、态间叠加几率幅、各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.进一步研究发现,对由经典强度为基模高斯分布的两个三模光场构成的多模泛函偶相干态,其压缩特性与理论分析结果并不完全相同.
- 刘宝盈陈永庄李英杨志勇
- 关键词：多模压缩态多模泛函相干态高斯分布
- 两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩被引量：25
- 2001年
- 根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应.
- 许定国张继良薛琳娜杨志勇陈永庄侯洵
- 关键词：四态叠加多模叠加态光场等阶N次方Y压缩
